Siirtovirta
Sähkömagneettisuudessa siirtovirta on Maxwellin esittämä termi, joka ulottuu Ampereen magnetostaattisesti voimassa olevaan aikaan vaihteleviin järjestelmiin .
Formulaatio
Magnetostaatiossa Ampèren lause yhdistää magneettikentän kiertämisen suljetussa ääriviivassa ja virran, joka ylittää minkä tahansa pinnan tämän muodon perusteella:
VS{\ displaystyle C}
Minäieit{\ displaystyle I_ {int}}![I_ {int}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/200d4b01b72dd7c968168014d0f081f7487daee1)
∮VSB→⋅dl→ = μ0 Minäieit{\ displaystyle \ anint _ {C} {\ vec {B}} \ cdot \ mathrm {d} {\ vec {l}} \ = \ \ mu _ {0} \ I_ {int}}
|
Paikallisessa muodossa se kirjoitetaan nykyisen tiheysvektorin suhteen :
J→{\ displaystyle {\ vec {J}}}![\ vec {J}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f64ab02528d2b80e1df79bc2a8762489a986afa8)
∇→×B→ = μ0J→{\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ kertaa {\ vec {B}} \ = \ \ mu _ {0} {\ vec {J}}}
|
Maxwell suoritti edellisen paikallisen yhtälön seuraavasti:
Esittelemme Maxwellin siirtovirran :
J→D. = e0 ∂E→∂t{\ displaystyle {\ vec {J}} _ {D} \ = \ \ varepsilon _ {0} \ {\ frac {\ osittainen {\ vec {E}}} {\ osittainen t}}}
|
Sitten meillä on:
∇→×B→ = μ0 (J→+J→D.){\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ kertaa {\ vec {B}} \ = \ \ mu _ {0} \ \ vasemmalle (\, {\ vec {J}} \, + \, {\ vec {J}} _ {D} \, \ oikea)}
|
Saamme vihdoin yhtälön
∇→×B→ = μ0J→ + e0μ0 ∂E→∂t{\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ kertaa {\ vec {B}} \ = \ \ mu _ {0} {\ vec {J}} \ + \ \ varepsilon _ {0} \, \ mu _ {0} \ {\ frac {\ osal {{vec {E}}} {\ osittainen t}}}
|
Integraalimuodosta tulee:
∮VSB→⋅dl→ = μ0 ∫S(J→⋅ei^)dS + e0μ0 ∂ ∂t ∫S(E→⋅ei^)dS{\ displaystyle \ anint _ {C} {\ vec {B}} \ cdot \ mathrm {d} {\ vec {l}} \ = \ \ mu _ {0} \ \ int _ {S} \ left ({ \ vec {J}} \ cdot {\ hat {n}} \ right) \ mathrm {d} S \ + \ \ varepsilon _ {0} \, \ mu _ {0} \ {\ frac {\ osal ~ ~ } {\ osittainen t}} \ \ int _ {S} \ vasen ({\ vec {E}} \ cdot {\ hat {n}} \ oikea) \ mathrm {d} S}
|
Kiinnostuksen kohde
Tämän yhtälön ensimmäinen kiinnostus on, että Maxwellin yhtälöt tulevat yhteensopiviksi varauksen säilytysyhtälön kanssa . Myöhemmin tämä termi tuo yhtälöihin tietyn symmetrian, joka mahdollistaa d'Alembert-yhtälön muodostamisen , mikä osoittaa, että sähkö- ja magneettikentät levittävät täten sähkömagneettiseksi aalloksi .
Liitteet
Bibliografia
- (en) David Griffiths , Johdatus elektrodynamiikkaan , Prentice Hall ,1999, 3 ja toim. , 576 Sivumäärä ( ISBN 0-13-805326-X )
Aiheeseen liittyvät artikkelit
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">