LASER ( lyhenne päässä Englanti valon vahvistaminen emissiota säteilyn , joka tarkoittaa "monistamisen valon emissiota säteilyn") on fotoni järjestelmä . Se on laite, joka tuottaa paikallisesti ja ajallisesti koherentin valon säteily , joka perustuu prosessin emissiota . Laservaloa kutsutaan myös koherentiksi valoksi . Polveutuu Maser , laser oli ensimmäinen kutsutaan ”optinen Maser”.
Laser lähde assosioi optisen vahvistimen , jossa on optisen kaviteetin , jota kutsutaan myös resonaattorin, yleensä koostuu kahdesta peilit , ainakin yksi, joka on osittain heijastava, eli että osa valosta tulee ulos ontelosta ja The toinen osa ruiskutetaan uudelleen laseronteloon. Joillakin pitkillä onteloilla laservalo voi olla erittäin suuntaavaa. Tämän kokoonpanon geometriset ominaisuudet edellyttävät, että lähetetyllä säteilyllä on korkea spektripuhtaus, toisin sanoen ajallisesti koherentti . Säteilyspektri sisältää itse asiassa erillisen joukon erittäin hienoja viivoja ontelon ja vahvistusväliaineen määrittelemillä aallonpituuksilla. Näiden linjojen hienoutta rajoittaa kuitenkin ontelon stabiilisuus ja spontaani emissio vahvistimen sisällä (kvanttimelu). Erilaiset tekniikat mahdollistavat päästön saamisen yhden aallonpituuden ympäri.
Vuonna XXI th luvulla, laser on yleensä pitää mahdollisena lähteenä tahansa säteilyn sähkömagneettista , joka sisältää valoa . Kyseiset aallonpituudet olivat ensin mikroaaltoja (maser), sitten ne levisivät infrapuna- , näkyviin , ultraviolettidomeeneihin ja alkavat jopa levitä röntgensäteisiin .
Periaate emissiota (tai aiheuttama emissio) kuvattiin jo 1917 Albert Einstein . Vuonna 1950 Alfred Kastler (voittaja Nobelin fysiikan palkinnon vuonna 1966 ) ehdotti optinen pumppaus prosessi , jossa hän validoitu kokeellisesti, kaksi vuotta myöhemmin, jossa Brossel ja Winter. Ensimmäisen ( ammoniakkikaasu ) maserin suunnittelivat vasta vuonna 1953 JP Gordon, HJ Zeiger ja Ch.H.H Townes . Seuraavien vuosien aikana monet tutkijat, kuten NG Bassov, Alexander Prokhorov , Arthur Leonard Schawlow ja Charles H. Townes, auttavat mukauttamaan näitä teorioita näkyvän aallonpituuksiin. Townes , Bassov ja Prokhorov jakoivat fysiikan Nobel-palkinnon vuonna 1964 perusteellisesta työstään kvanttielektroniikan alalla, mikä johti oskillaattorien ja vahvistimien rakentamiseen hyödyntämällä maser- laser- periaatetta . Vuonna 1960 amerikkalainen fyysikko Theodore Maiman sai ensimmäistä kertaa lasersäteilyn rubiinikiteen avulla . Vuotta myöhemmin Ali Javan kehitti kaasulaserin ( helium ja neon ), sitten vuonna 1966 Peter Sorokin rakensi ensimmäisen nestelaserin.
Laserit löysivät teollisuuden myyntipisteet hyvin aikaisin. Ensimmäinen sovellus suunniteltiin vuonna 1965, ja se koostui 4,7 mm halkaisijaltaan ja 2 mm syvän reiän työstämisestä timanttiin laser rubiinilla . Tämä toimenpide suoritettiin 15 minuutissa, kun taas klassinen käyttö kesti 24 tuntia.
Vuonna 1963 amerikkalaiset tutkijat, kuten White ja Anderholm, osoittavat, että on mahdollista tuottaa iskuaalto metallin sisällä pulssilaser-säteilytyksen seurauksena. Käytetyt paineet ovat luokkaa 1 GPa tai 3 FP.
Vuonna 1967 Peter Holcroft katkaisi 2,5 mm paksuisen ruostumattomasta teräksestä valmistetun levyn nopeudella 1 m / min hapen alla 300 W CO 2 -laserilla ja suunnitteli ensimmäisen leikkuupään.
Vaikka prosessit on osoitettu, on välttämätöntä odottaa niiden yhdistämistä sopivien koneiden kanssa niiden toteuttamiseksi teollisessa ympäristössä. Nämä ehdot täyttyivät 1970-luvun lopulla . Ensimmäiset teollisuusalustat perustettiin Ranskaan 1980-luvulla, ja siitä lähtien laser asetti itsensä teolliseksi tuotantotyökaluksi mikrokoneistuksessa. Sen tärkeimmät edut ovat nopea työstö luokkaa 10 m / min , ilman kosketusta, ilman työkalujen kulumista.
Laserista tuli lukulaite vuonna 1974 , kun käyttöön otettiin viivakoodilukijat . Vuonna 1978 , laserlevyissä otettiin käyttöön, mutta optiset levyt ei tullut yleiseen käyttöön asti 1982 kanssa CD-levy . Tällöin laser mahdollistaa suuren datamäärän lukemisen.
Laserin toiminnan ymmärtämiseksi on tarpeen ottaa käyttöön aineen kvantifioinnin käsite : elektronit jakautuvat erillisille energiatasoille ("kerroksille"). Tämä hypoteesi on perustavaa laatua oleva ja ei ole intuitiivista : jos oletetaan, että kuva, jonka mukaan elektroneja voidaan löytää vain tiettyjä erittäin tarkka orbitaalien ympäri atomin ytimen (t) .
Seuraavassa tarkastellaan atomia, jolla on vain yksi elektroni (vety), keskustelun yksinkertaistamiseksi. Tämä on todennäköisesti useilla tasoilla. Tietäen tason, jolla tämä elektroni sijaitsee, määritetään atomin tila . Nämä valtiot on numeroitu kasvavassa järjestyksessä energian kanssa kokonaisluku , joka voi ottaa arvot , ... tila on siis tila alimman energian, joka vastaa elektroni on silmäkuopan lähinnä ytimen.
Tulkaamme tärkeimpiin valon ja aineen vuorovaikutuksen prosesseihin, nimittäin absorptio, stimuloitu emissio ja spontaani emissio.
Tarkastellaan joukkoa atomeja kahdella tasolla. Jos lähetämme kentän atomien joukolle "korkeassa" tilassa, etuoikeutettu ilmiö on stimuloitu emissio ja kenttä vahvistuu. Optisen vahvistimen valmistamiseksi meidän on siis löydettävä tapa herättää atomit korkeamman energian tilaan. Yleisemmin, jos tietyt atomit ovat "matalassa" perustilassa, fotonit voivat myös absorboitua, mikä vähentää kentän voimakkuutta. Monistus tapahtuu vain, jos atomien lukumäärä on "korkeassa" tilassa (emittokykyinen) kuin "matalassa" tilassa (absorboiva): " Populaation inversio " on välttämätön .
Termodynaamisessa tasapainossa alin tila on kuitenkin aina väkirikkain. Parhaimmillaan populaatiot värähtelevät kahden tason välillä ( Rabi-värähtelyt ). Väestön käännöksen ylläpitämiseksi on välttämätöntä tarjota jatkuvasti ulkoisen energian syöttö atomille, palauttaa korkeammalle tilalle ne, jotka ovat palanneet perustilaan stimuloidun päästön jälkeen: tämä on " pumppaus ". " Ulkoiset energialähteet voivat olla erityyppisiä, esimerkiksi sähkögeneraattori tai toinen laser (optinen pumppaus). Vahvistin on siis joukko atomeja tai molekyylejä, jotka saatetaan siirtymään maaperästä tai heikosti viritetystä tilasta voimakkaammin viritettyyn tilaan ulkoisen energialähteen (pumppauksen) avulla. Nämä atomit voivat sitten deaktivoida tilaa kohti lähettämällä lähellä olevan taajuuden fotoneja . Tämän välineen läpi kulkeva taajuussäteily voidaan siis vahvistaa stimuloiduilla emissioprosesseilla.
Lasertehosteen ja sitten itse ontelon yksityiskohtaisten yhtälöiden saamiseksi on tarpeen kutsua enemmän kvanttifysiikkaa kvantitatiivisemmalla tavalla. Valon (lasersäde) / aineen (onteliatomit) vuorovaikutuksessa on sitten kaksi määritysastetta, joista kukin antaa paremman käsityksen laservaikutuksen fysiikasta:
Pelkästään puoliklassisen mallin avulla on mahdollista ymmärtää, mistä laservaikutus tulee, ja saada "nopeusyhtälöt", jotka hallitsevat laserontelon atomipopulaatioita.
Kvantisoitu atomin / klassisen kentän vuorovaikutusKvantitoitavat atomit ovat välttämättömiä Hamiltonin mekaniikan formalismi . Lähestyttäessä kaksitasoista atomien energiajärjestelmää ulkoisen sähkökentän (valo, jota pidetään sykkivänä yksivärisenä ) vaikutus koostuu näiden kahden tason välisten atomien Rabi-värähtelyistä .
Nämä värähtelyt syntyvät valon ovat suora seuraus välistä kilpailua emissiota ja absorptiota Edellä kuvatun ilmiön, ja niitä kuvataan todennäköisyys atomin läsnä menee hetkellä ja hetkellä t:
missä yhdessä I: n kanssa sisääntulevan sähkökentän voimakkuus ja d on atomidipolin arvo;
ja kanssa
Siten tämä puoliklassinen malli ei mahdollista laservaikutukseen tarvittavan populaation inversiota: nämä sinimuotoiset värähtelyt osoittavat, että järjestelmä "ei valitse" stimuloidun emission ja absorbtion välillä.
Jos haluamme selittää laserin vaikutusta pitäen tätä semi-klassiseen malliin, joten meidän on otettava käyttöön käytettäessä ad hoc tavalla spontaanin emission jota ei voida selittää ilman toista kvantisointi.
Imeytymisilmiön ymmärtäminen ( Karitsan malli ) Väestön inversioTapauksessa siirtymän kuvio kahden alhainen ja korkea, vastaavasti merkitty ja väestö korkean tilan on oltava yli väestön matala tila niin, että siellä on päästöt: .
Kehitystä väestön korkeaan tilaan annetaan lailla eksponentiaalista: .
Täysin kvanttivaikutus (toinen kvantisointi): laservaikutuksen hienovaraisuudetVarten tietyn materiaalin , väestön ero korkean tilan ja matalan tilan antaa merkki väliaineen suhteen optinen pumppaus : jos väliaine on vahvistin , jos väliaine on imukykyinen ja, tapauksessa väliaine on läpinäkyvä . Laser laseroida vain silloin, kun väliaine on vahvistin .
Yleinen käytäntöLaser on siis pohjimmiltaan valovahvistin, jonka lähtö syötetään takaisin sisääntuloon. Sen energiansyöttö on pumppauksen lähde, lähtö on lasersäteily, joka resonanssiontelon peilien avulla syötetään takaisin sisääntuloon, ja vahvistinmekanismi on stimuloitu emissio.
Voimme verrata tätä prosessia Larsen-ilmiöön , joka tapahtuu, kun vahvistin ( stereo ) näkee lähdön (kaiutin) "kytkettynä" tuloon (mikrofoni). Pienintäkään mikrofonin ottama melu vahvistuu, kaiutin lähettää, mikrofoni ottaa sen vastaan, vahvistaa uudelleen, kunnes järjestelmä on kyllästynyt (kun jälkimmäinen tarjoaa suunnitellessaan mahdollisimman suuren energian). Laserissa tätä enimmäisenergiaa rajoittaa pumppauslähteen teho ja samanaikaisesti viritettävien atomien lukumäärä.
Larsen-efektissä tuotetun äänen taajuus riippuu vahvistimen oikein vahvistamien taajuuksien spektristä ja äänen kulkemiseen kuluvasta ajasta äänisilmukan läpi (mikä ei ole ainutlaatuinen arvo, koska paikallinen indusoi erilaisia heijastuksia ja ääniradat). Laserissa sama tapahtuu, paitsi että vahvistinspektri ei ole mahdollisimman tasainen alue, mutta se on rajoitettu taajuuskaistoille, jotka vastaavat läsnä olevien atomien viritystasoja, ja silmukka vastaa resonanssiontelon pituutta.
Laserontelon vakaus: edellytykset vahvistukselleLasereiden, joissa on peilit, merkinnät vastaavilla heijastuskertoimilla, jotka sisältävät vahvistuspumputetun vahvistinmateriaalin, saadaan voiman muutoksesta ontelon iteraatiossa iteraation jälkeen. Jos ontelon intensiteetti on tietyllä hetkellä sama, ontelon yhden kierroksen jälkeen voimakkuus on yhtä suuri
Voimme sitten erottaa 3 tapausta arvon mukaan :
Laseronkalon pidetään stabiilina, mikäli aaltorintaman voi edetä ilman säröä. Kun kyseessä on laserpeite, jossa on kaksi peiliä, laserin vakausolosuhteet on kytketty ontelon peilien väliseen etäisyyteen suhteessa kahden peilin kaarevuussäteisiin . 2 peilit vastaavien kaarevuussäteet ja jossa , varten Gaussin säteen :
Nopeusyhtälöt merkitsevät väestön säilyttäminen yhtälöt korkean ja matalan valtioiden osalta. Ne todistavat, että valtion populaation muutos vastaa siihen tilaan liittyneiden atomien määrän ja tilaa muuttavien atomien määrän välistä eroa .
Tietyssä tapauksessa on 2-tason järjestelmä, kahden korkean ja matalan tiloja ( ja ), ottaen huomioon spontaanin emission todennäköisyys aikavälillä, ja todennäköisyys pumpun termi jossa tarkoittaa osa valaistaan virtaus pumpun ja tarkoittaa intensiteettiä pumpun virtaus, sitten:
ja
Kiinteä laser (jatkuva laser) Laserdynamiikka (pulssilaseri) Tilastollinen kuvaus laseristaLaserit luokitellaan kuuteen perheeseen viritetyn väliaineen luonteesta riippuen. Lisäksi laserit voivat olla sekä jatkuvia että toimia pulssijärjestelmässä, jolloin ne voidaan myös luokitella niiden pulssien ominaiskeston mukaan (jatkuvat laserit / pikosekunnin laserit / femtosekunnin laserit ).
Nämä laserit käyttävät kiinteää väliainetta, kuten kiteitä tai lasia , fotonipäästöaineena. Kide tai lasi on vain matriisi, ja se on seostettava ionilla, joka on laserväliaine. Vanhin on rubiinilaseri, jonka säteily tulee Cr 3+ -ionista . Muita ioneja käytetään laajalti ( harvinaiset maametallit : mm. Nd , Yb , Pr , Er , Tm ..., titaani ja kromi ). Laserin emissioaallonpituus riippuu pääasiassa lisäaine-ionista, mutta matriisi vaikuttaa myös siihen. Siten neodyymiseostettu lasi ei emittoi samalla aallonpituudella (1053 nm ) kuin neodyymiin seostettu YAG (1064 nm ). Ne toimivat jatkuvasti tai impulssipohjalta (pulssit muutamasta mikrosekunnista muutamaan femtosekunniksi - miljoonasosa miljardisekunnista sekunnista). Ne pystyvät lähettämään sekä näkyviä, lähellä infrapuna- että ultraviolettisäteitä .
Vahvistusväliaine voi olla tanko Nd-YAG-laserin tapauksessa (siksi seostettu Nd: llä ja matriisi on YAG: alumiini ja yttriumgranaatti ), mutta se voi olla myös 'kuidun muodossa kuitulaserien tapauksessa (siksi seostettu Yb: llä ja matriisi on valmistettu piidioksidista). Nykyään eniten käytetty vahvistusväliaine femtosekunnisten pulssien tuottamiseksi on titaanilla seostettua safiiria . Siinä on kaksi absorptiokaistaa, joiden keskipiste on 488 ja 560 nm . Sillä on laaja emissiospektri, jonka keskipiste on 800 nm: ssä .
Hyväksyttävän optisen laadun Kristallikoon ulkopuolella nämä laserit mahdollistavat jatkuvan kW: n ja pulssi-GW: n suuruisten tehojen saamisen. Niitä käytetään sekä tieteellisiin että teollisiin sovelluksiin, erityisesti hitsaukseen, merkintään ja materiaalien leikkaamiseen.
Tämäntyyppinen laser näyttää kiinteältä laserilta. Tässä vahvistusväliaine on optinen kuitu, johon on seostettu harvinaisia maametalleja . Saatu aallonpituus riippuu valitusta ionista (Samarium 0,6 um ; Ytterbium 1,05 um ; Erbium 1,55 um ; Thulium 1,94 um ; Holmium 2,1 um ). Tämä tekniikka on suhteellisen uusi (ensimmäiset vuodelta 1964), mutta nykyään on yksimoodilasereita, joiden teho on noin kymmenen kilowattia. Näiden lasereiden etuna on, että ne maksavat vähemmän, niiden pinta-ala on pienempi ja ne kestävät tärinää. Lisäksi niitä ei tarvitse jäähdyttää alle 10 kW .
Nestemäisissä lasereissa emissioväliaine on orgaaninen väriaine ( esimerkiksi rodamiini 6G ) nestemäisessä liuoksessa, joka on suljettu lasipulloon. Säteilevä säteily voi olla joko jatkuvaa tai epäjatkuvaa pumppaustilasta riippuen. Lähetettyjä taajuuksia voidaan säätää säätöprismalla , mikä tekee tämän tyyppisestä laitteesta erittäin tarkan. Väriaineen valinta määrää olennaisesti sen säteen väriavaruuden, jonka se lähettää. Tarkka väri (aallonpituus) voidaan säätää optisilla suodattimilla.
Fotonia tuottava väliaine on lasi- tai kvartsiputkessa oleva kaasu . Lähetetty säde on erityisen kapea ja emissiotaajuus on hyvin pieni. Tunnetuimpia esimerkkejä ovat helium-neonlaserit ( punainen 632,8 nm: ssä ), joita käytetään kohdistusjärjestelmissä (julkiset työt, laboratoriot), ja laserit näyttelyihin.
Hiilidioksidi laserit pystyvät tuottamaan erittäin suuria tehoja (pulssi toiminta) on suuruusluokkaa 10 6 W. Se on eniten käytetty laser-merkintä maailmassa. CO 2 -laseria (10,6 um infrapuna ) voidaan käyttää esimerkiksi kaiverrukseen tai materiaalien leikkaamiseen.
Siellä on myös kaasulaserien alaryhmä: eksimeerilaserit, jotka säteilevät ultraviolettisäteilyssä. Useimmissa tapauksissa ne koostuvat ainakin yhdestä jalokaasusta ja yleensä halogeenikaasusta.
Termi "eksimeeri" tulee Englanti innoissaan dimeeri , mikä tarkoittaa, kiihtynyt molekyyli, joka koostuu kahdesta identtisestä atomia (esim: Xe 2 ). Tietyt ns. Eksimeerilaserit käyttävät kuitenkin ekspleksejä, jotka ovat molekyylejä, jotka koostuvat kahdesta eri atomista (esimerkiksi jalokaasu ja halogeeni : ArF , XeCl ). Siksi niitä tulisi kutsua exciplex-lasereiksi eikä eksimeerilasereiksi .
Seoksen sähköinen viritys tuottaa nämä exciplex- molekyylit, jotka ovat olemassa vain viritetyssä tilassa. Jälkeen emissio fotonin , virityskompleksin katoaa, koska sen atomia erottaa, joten fotoni ei voida imeytyvät virittymättömässä excimer, joka mahdollistaa hyvät laser tehokkuutta.
Esimerkki: Lasik
Lopuksi ns. "Kemiallisten" lasereiden säteilyn lähde on reaktio, useimmiten eksoterminen, säteilevä sähkömagneettinen säteily.
Esimerkki: Käämi , Laser Miracl
Laserdiodissa (tai puolijohdelaserissa) pumppaus tapahtuu sähkövirralla, joka rikastaa generoivan väliaineen reikiin (reikä on kiteen alue positiivisella varauksella, koska siitä puuttuu elektroni) toisella puolella ja toiset elektronit. Valoa syntyy risteyksessä rekombinaatiolla reikiä ja elektroneja. Usein tämäntyyppisissä laserissa ei ole ontelopeilejä: yksinkertainen tosiasia puolijohteen pilkkomisesta , jolla on korkea optinen indeksi, antaa mahdollisuuden saada riittävä heijastuskerroin laukaisemaan laservaikutus.
Tämäntyyppinen laser edustaa suurinta osaa (lukumääräisesti ja liikevaihdossa ) teollisuudessa käytettävistä lasereista. Sen edut ovat todellakin lukuisia: ensinnäkin se mahdollistaa suoran kytkennän sähköenergian ja valon välillä, joten sovellukset televiestinnässä ( valokuituverkkojen sisäänkäynnillä ). Lisäksi tämä energian muuntaminen tapahtuu hyvällä hyötysuhteella (suuruusluokkaa 30-40%). Nämä laserit ovat halpoja, erittäin pienikokoisia (aktiivinen alue on mikrometrinen tai jopa vähemmän, ja koko laitteen koko on luokkaa millimetri). Nyt tiedetään valmistavan tällaisia lasereita saadakseen valoa melkein koko näkyvälle alueelle, mutta punaista tai lähellä infrapunaa tuottavat laserit ovat edelleen yleisimmin käytettyjä ja halvimpia. Niiden käyttöalueita on lukemattomia: optiset asemat (CD), tietoliikenne, tulostimet, suurempien lasereiden "pumppaus" laitteet (kuten puolijohdelaserit), osoittimet jne. Huomaa, että Ranskassa voimassa olevat määräykset kieltävät yli 1000 metrin valaistuksen valmistuksen.
Niillä on samat haittapuolet, lähetetty valo on yleensä vähemmän suuntaavaa ja vähemmän spektrisesti "puhdasta" kuin muun tyyppisillä lasereilla (erityisesti kaasulla); tämä ei ole ongelma useimmissa sovelluksissa.
Laite, joka on hyvin lähellä toimintaansa, mutta joka ei ole laser, on LED : pumppauslaite on sama, mutta valon tuotantoa ei stimuloida , sitä tuottaa spontaani de-viritys, jotta tuotettu valo ei ei ole laserille ominaisia koherenssiominaisuuksia.
Tämäntyyppinen laser on hyvin erikoinen, koska sen periaate on melko erilainen kuin edellä on selitetty. Valoa ei tuota siellä aikaisemmin viritetyt atomit, vaan kiihdytettyjen elektronien tuottama synkrotronisäteily . Elektronikiihdyttimestä tuleva elektronisuihku lähetetään invertteriin, joka luo jaksollisen magneettikentän (pysyvien magneettien kokoonpanon ansiosta). Tämä invertteri on sijoitettu kahden peilin väliin, kuten tavanomaisen laserin kaaviossa: synkrotronisäteily vahvistuu ja muuttuu koherentiksi , toisin sanoen se saa laserissa tuotetun valon ominaisuudet.
Säädä vain elektronien nopeutta, jotta saat erittäin hienosti viritetyn taajuusvalon hyvin laajalla alueella, kaukaa infrapunasta (terahertsistä) röntgensäteisiin, ja laservoimaa voidaan säätää myös elektronivirralla korkeisiin tasoihin asti. On myös mahdollista saada lyhyet ja tarkat intervallilaserpulssit. Kaikki tämä tekee tämäntyyppisestä laserista erittäin monipuolisen ja erittäin hyödyllisen tutkimussovelluksissa. Se on kuitenkin kalliimpaa tuottaa, koska on tarpeen rakentaa hiukkaskiihdytin .
Teramobile laser on mobiililaite, joka takaa erittäin voimakas, ultralyhyet laserpulssien. Teramobile-laseria voidaan käyttää ilman epäpuhtauksien havaitsemiseen ja mittaamiseen tai salaman räjäyttämiseen suoralla tiellä.
Riippuen tehon ja päästöjen aallonpituuden laser, se voi edustaa todellista vaaraa näkökykyä ja aiheuttaa korjaamatonta palovammoja verkkokalvon . Turvallisuussyistä Ranskan laki kieltää luokan 2 lasereiden käytön sallittujen erityiskäyttöjen luettelon ulkopuolella.
Uusi standardi:
Luokat määritettiin niiden vaurioiden mukaan, jotka voivat aiheuttaa laserin, ne vaihtelevat laserin taajuuden mukaan. Infrapuna- (IR B ja IR C) ja ultravioletti (UV) laserit vahingoittavat sarveiskalvoa , linssiä tai pinnallisia ihovaurioita, kun taas näkyvät ja lähellä olevat infrapunalaserit (IR A) pääsevät verkkokalvoon ja ihoon. ' Hypodermis .
Näkyvällä alueella jatkuvan laserin luokat ovat:
Lasersovellukset käyttävät laserin spatiaalista ja ajallista koherenssiominaisuutta. Ne voidaan luokitella enemmän tai vähemmän laserin heijastuksen tai absorboinnin mukaan. Täten ilmestyy kaksi suurta perhettä, jotka sisältävät tiedonsiirtosovelluksia ja jotka käsittelevät virransiirtoa.
2-merkkiset lyhenteet |
3-merkkiset lyhenteet |
4-merkkiset lyhenteet |
► 5 merkin lyhenteet |
6-merkkinen lyhenne |
7-merkkinen lyhenne |
8 merkin lyhenteet |